DANS DES TUYAUX CYLINDRIQUES, etC. 3q3 



peut remarquer que les unes se déduisent des autres, en 

 augmentant l' d'un multiple impair de y ni; ce qui tient à 



la position des ventres et des nœuds de vibrations sur la 

 partie du tube occupée par le second fluide. On ne doit pas 

 non plus perdre de vue que ces résultats n'ont lieu qu'au 

 bout d'un certain temps, et quand le mouvement des deux 

 fluides est devenu indépendant de leur état initial. 



L'inspection de ces valeurs de ai', a' s' , v, as, montre 

 que les deux fluides font, à cette époque, des oscillations 

 isochrones de même durée que les vibrations de la première 

 tranche fluide ; et que l'amplitude de ces oscillations, variable 

 d'un point à un autre, reste toujours la même pour un même 

 point. On peut donner à la quantité X telles valeurs que l'on 

 voudra, excepté celles qui rendraient nuls ou très -petits le 

 dénominateur g- dans le cas du tube ouvert , et g' dans le 

 cas du tube fermé, et pour lesquelles, par conséquent, les 

 vitesses et les condensations des tranches fluides cesseraient 

 d'être de très-petites quantités. Le ton le plus grave et les 

 autres tons plus élevés, que peut rendre un tube qui contient 

 deux fluides superposés, ne peuvent êtres déterminés, à 

 priori, d'après la nature des deux fluides et les longueurs des 

 parties du tube qu'ils occupent; mais il est possible, quand 

 le ton est donné par l'observation , de fixer la position des 

 ventres et des nœuds de vibrations qui lui correspondent; 

 et c'est uniquement sous ce rapport que la théorie peut être 

 comparée à l'expérience. 



(46) En observant que n\ exprime l'espace parcouru par 

 le son dans le second fluide, pendant la durée d'une vibra- 

 tion , il résulte des valeurs de v' et a' s' , que les points dont 



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