DANS DES TUYAUX CYLINDRIQUES, etC. SqS 



pourra faire i= — i , et le point le plus voisin de la jonction 

 des deux fluides, sera un ventre correspondant à la distance 



l — x=a — -7'X. Si, au contraire, on a a< 7>., ce point sera 



un nœud de vibrations, qui répondra à la distance /— a:=x. 



Les nœuds de vibrations, dans le cas du tube fermé, se- 

 ront déterminés par l'équation 



. i-kT ^t:(1—oc) 11:1' . ivil-x) 

 sm. —^ COS. — ^ + c COS. — r- sm. :r ^ = 0, 



nK A. nk K 



et les ventres par celles-ci : 



i-r . ■i.'K {I — x') -iTzl' 2ir(/ — x) 



sm. sm. — ^, ■ — c COS. — =r- coj. — ^- — -' =0. 



ny, A «A A 



Leurs racines réelles se déduiront toutes de la formule : 



l — a;=a + jix; 



«' désignant la plus petite racine positive de la première, et 

 i étant un nombre entier, pair pour cette première équation 

 et impair pour la seconde. On en déduira des conséquences 

 semblables à celles que nous venons d'énoncer pour le cas 

 du tube ouvert. 



Après avoir déterminé par l'expérience , comme nous l'a- 

 vons indiqué précédemment (n°38) , les valeurs des constantes 

 c et « relatives à deux fluides donnés, il serait à désirer que 

 l'on vérifiât, aussi par l'observation, ces lois de distribution 

 des ven très et des nœuds dans les deux fluides , correspon- 

 dantes à différentes valeurs deTi, lesquelles peuvent toujours 

 se conclure des tons observés. Cette vérification présenterait 

 plus de difficulté que dans le cas d'un seul fluide; elle ne se- 

 rait cependant point impraticable ; et , par la variété qu'on 



5o. 



