3g6 SUR LE MOUVEMENT DES FLUIDES ÉLASTIQUES 



pourrait mettre dans le choix des deux fluides et dans les 

 longueurs l et l' , elle fournirait une confirmation très-éten- 

 due de la théorie. 



(47) Si l'on veut que la condensation soit nulle à l'extré- 

 mité du tube qui répond à x^o^ on aura, dans le cas du 

 tube ouvert à l'autre extrémité, 



COS. — r- sin. —^ h c sm. — r- cos. —.— = 0, 



nk A nk A ' 



et dans le cas du tube fermé, 



sm. ■ — =— sm. > c COS. — ^- cos. -^-- = o. 



iiK K nk k 



Dans cette hypothèse, on pourra fixer te ton le plus grave 

 que le tube peut rendre : ce ton répondra à la plus grande 

 valeur de)., que l'on trouvera en cherchant la plus petite ra- 

 cine de l'une ou l'autre de ces équations, résolue par rap- 

 port à r-- La série des autres tons que l'on peut produire, 



avec les deux mêmes fluides et les mêmes longueurs l et l' ,- 

 en faisant varier l'embouchure et la manière de souffler, sera 

 aussi déterminée, et elle répondra à la série des racines posi- 

 tives de ces équations ; mais nous répéterons ici ce que nous 

 avons déjà dit plusieurs fois, qu'on ne voit pas à priori la né- 

 cessité de cette hypothèse , et que ce serait à l'expérience 

 seule a décider si elle a réellement lieu dans la pratique. 



(48) On peut remplacer le second fluide élastique par un 

 liquide tel que l'eau , par exempte : en ta supposant un tant soit 

 peu compressible, comme elle l'est effectivement dans la na- 

 ture, les formules précédentes feront connaître les vibrations 



