DANS DES TOYAUX CYLINDRIQUES, étC. 3g() 



Ainsi h vitesse de la propagation du son ou de tOUt autre 

 mouvement dans l'eau, sera donnée par la formule 



La petitesse de e rend cette quantité difficile à mesurer; 

 le physicien Canton paraît néanmoins l'avoir déterminée 

 avec exactitude : à la température de lo degrés centigrades, 

 et pour une charge égale à la pression ordinaire de l'atmo- 

 sphère, il a trouvé que le volume de l'eau se contracte de 

 o,oooo46 (*). La colonne d'eau que nous considérons, étant 

 contenue dans un tube dont le diamètre est regardé comme 

 invariable, la diminution de sa hauteur est la même que celle 

 de son volume ; nous aurons donc £=(o,oooo46) fi, si nous 

 prenons pour A une pression de o^']& de mercure, c'est-à-dire, 

 si nous faisons A=(o,'°76)^7re, g désignant la gravité et m. 

 la densité du mercure. A la température que l'on suppose, 

 on a /7i = (i3,58i9)S ; la seconde sexagésimale étant prise 

 pour unité, on a aussi g'=9;,'"8o88 : au moyen de quoi, l'otr 

 trouve a'= 1484"; de sorte que la vitesse du son dans l'eau 

 est plus que quadruple de sa vitesse dans l'air. 



Dans le mercure , cette vitesse serait exprimée par 

 ^ ("'"*? )s . d'après les expériences du même physicien 



Canton, on a £=(o,ooooo3)A-,- ce qui donne lôyô" pour 

 cette vitesse. On calculera de la même manière la vitesse du 

 son dans les corps solides, pourvu que l'on connaisse la con- 

 traction dont ils sont susceptibles pour une charge donnée. 

 Cet usage de la contraction de l'eau, ou de toute autre sub- 



( ) iransactions philosophiques, année 1704! 



