DES CORPS CRISTALLISES. J 



près des molécules dans l'onde qui va le plus vite, sont per- 

 pendiculaires à sa surface ou dirigées suivant ses rayons; mais 

 il n'en est pas de même à l'égard de l'onde la plus lente : les 

 vitesses des molécules y sont, au contraire, dirigées suivant 

 sa surface ou perpendiculairement à ses différents rayons ; 

 et, de plus, leurs vibrations n'y sont point accompagnées 

 alternativement de dilatations et de condensations cubiques, 

 contrairement à ce qui a lieu dans l'onde la plus rapide. 

 Ces résultats, que je rappelle ici d'une manière très-suc- 

 cincte, conviennent seulement aux corps solides non cristal- 

 lisés. Dans ce nouveau Mémoire, je considérerai le cas beau- 

 coup pius compliqué des corps cristallisés. Les équations 

 de leur équilibre, et par suite celles de leur mouvement, sont 

 au nombre de six qui renferment un pareil nombre d'in- 

 connues. Dans le cas du mouvement, trois de ces inconnues 

 se rapportent aux petites vibrations des molécules, et les 

 trois autres à leurs petites oscillations sur elles-mêmes dont 

 ces vibrations sont toujours accompagnées. On peut facile- 

 ment éliminer les trois dernières inconnues, et l'on parvient 

 ainsi à trois équations aux différences partielles du second 

 ordre, d'où dépendent, à un instant quelconque, les distances 

 suivant trois axes rectangulaires , des molécules à leurs posi- 

 tions d'équilibre dont elles ont été un tant soit peu écartées. 

 Les lois de ces petits mouvements et de leur propagation sont 

 moins simples, comme on devait s'y attendre, que celles 

 qui se rapportent aux corps non cristallisés; on les trouvera 

 exposées en détail dans le troisième et dernier paragraphe de 

 ce Mémoire : le premier contient des notions préliminaires; 

 et le second renferme les six équations de l'équilibre et du 

 mouvement, auxquelles on est parvenu sans faire aucune 



