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tivement ébranlée d'une manière quelconque. J'aurais pu en 

 déduire immédiatement les lois de cette propagation ; mais 

 je me suis contenté alors d'annoncer que je le ferais inces- 

 samment; et c'est dans mon Mémoire sur la propagation du 

 mouvement dans les milieux élastiques, lu à l'Académie en 

 i83o(*), que j'ai développé les lois dont il s'agit. 



J'ai considéré, dans ce Mémoire, la propagation du mou- 

 vement dans un fluide, en conservant à la question toute sa 

 généralité, c'est-à-dire, en ne faisant point usage de l'hypo- 

 thèse restrictive que l'on admet communément dans ce genre 

 de problèmes, et qui peut cependant ne pas avoir lieu. Les 

 lois de cette propagation auxquelles on parvient ne diffèrent 

 point au reste essentiellement de celles que j'avais trouvées, 

 quelques années auparavant, en m'appuyant sur cette hypo- 

 thèse, mais en considérant, ce qu'on n'avait pas encore es- 

 sayé jusque-là , le cas général où les molécules sont animées 

 de vitesses diverses, dans les différentes directions autour de 

 l'ébranlement primitif et à égales distances de cette petite 

 portion du fluide. Quant à la propagation du mouvement 

 dans un corps solide, j'ai reconnu qu'il s'y produit deux 

 ondes sphériques autour du lieu du premier ébranlement, 

 et qu'elles se propagent l'une et l'autre avec des vitesses cons- 

 tantes, dont te rapport est celui de la racine carrée de trois 

 à l'unité, dans le cas où le corps est placé dans le vide, ou 

 n'est soumis à aucune pression extérieure. Lorsque ces ondes 

 sont parvenues à une distance de l'ébranlement primitif, 

 assez grande par rapport à ses dimensions, les vitesses pro- 



(*) Mémoires de V Académie, tome X. 



