18 de l'Équilibre et du mouvement 



outre 9 — <\i — o ; ce qui réduira ces formules , comme 



cela doit être , à 



a = i , V = i , c" = i , 



b =o, c=o, à = o, c = o, a" = o, £" =o. 



Dans le second état, 6 et <p — 9 seront de très-petits angles; 

 en développant les formules (a) suivant leurs puissances, 

 et négligeant leurs carrés et leurs produits , on en conclura : 



$a = o, 8b = — g, Se = /?, i 



$a'=cj, Sb'—o, të =p', (3) 



8a" = —p, &b" = —p',' £c" — o, ' 



où l'on a fait, pour abréger, 



6 sin <)/ = /?, cos fy — p', 9 — 9 = <y. 



Quand les valeurs de ces trois quantiés p, p , </, auront 

 été déterminées, celles des trois angles 9, <]/, 9, et, par consé- 

 quent les directions des axes mobiles par rapport aux axes 

 des œ, y, z, dans le second état du corps, le seront aussi ; 

 car on aura 



— P. 



ô = l/y+/', tengf=^7, 9 = 9-1- </. 



(()) En général , les déplacements réguliers des molécules 

 d'un corps solide, c'est-à-dire, ceux qui peuvent s'exprimer 

 pour le centre d'une molécule quelconque et suivant cha- 

 que direction donnée, par des fonctions des coordonnées 

 de ce point, communes à toutes les molécules sensiblement 

 éloignées de la surface; ces déplacements, disons-nous, jouis- 

 sent de propriétés purement géométriques ou indépendantes 

 des causes mécaniques qui les ont produits. Ce sont ces pro- 

 priétés que nous allons maintenant exposer. 



