DES CORPS CRISTALLISÉS. 3l 



11 suffira de former l'expression de L, qui s'obtiendra sans 

 peiue; celles de M et N s'en déduiront ensuite par de sim- 

 ples changements de lettres. 



(10) Lorsqu'on appliquera les formules des n°* 6 et 7 aux 

 petits mouvements d'un corps, les variables x , y, z, repré- 

 senteront les coordonnées du centre M d'une molécule quel- 

 conque à un instant donné, pour lequel les axes mobiles MA, 

 MB, MC, seront supposés parallèles à ceux de ces coordon- 

 nées; au bout d'un temps t quelconque , les variables u, v , 

 «', exprimeront les déplacements de M suivant ces^axes, et 

 les angles <p, ij/,6, détermineront les changements des direc- 

 tions de MA, MB, MC. Ces six dernières quantités seront 

 donc, dans chaque cas, les six inconnues du problème, dont 

 il s'agira de trouver les valeurs en fonctions de t, x, y, z ; et 

 quand on y sera parvenu , la formule (6) fera connaître im- 

 médiatement la dilatation du corps, au bout du temps t et 

 relative au point M. Au même instant, les composantes 



de la vitesse de M, suivant les axes des x , y, z , seront -j-, 

 -r, -t-: en sorte que leurs valeurs se déduiront aussi immé- 



diatement de celles de u, v, w , qu'on aura trouvées. Mais 

 quoique l'on ait supposé que les différences partielles 



y-, j-, etc., soient de très - petites fractions, il est bon 



„ ., ,, du dv dw . , 



d observer que celles-ci -1-, -y-, -p, pourront avoir des 



valeurs très-considérables. C'est ce qui arrivera, en effet, 

 lorsque les molécules exécuteront, avec une très-grande rapi- 

 dité, des vibrations d'une très-petite amplitude : les dilatations 

 et les condensations alternatives dont elles se trouveront ac- 

 compagnées , seront néanmoins toujours très-petites. 



