DES COKVS CRISTALLISÉS. 45 



de son poids et des autres forces motrices données , s'il en 

 existe qui soient appliquées à cette molécule; et il faudrait 

 en même temps que les moments des forces moléculaires 

 dont il s'agit , rapportés aux axes mobiles de m , fussent 

 égaux et de signes contraires à ceux de ces forces données. 

 Or, ces très-petites valeurs des forces moléculaires , agissantes 

 sur m , et de leurs moments, résulteraient, en effet, de 

 la compression due au poids des molécules , que le corps 

 éprouve, autour de m , dans l'étendue de leur sphère d'activité , 

 et dont nous avons fait abstraction dans les équations (8) et 

 (10). Mais il faut observer que cet équilibre mathématique 

 serait continuellement dérangé par l'irrégularité sans cesse 

 changeante, de la distribution des molécules autour de celle-là ; 

 irrégularité dont nous n'avons pas non plus tenu compte dans 

 les expressions de $ , W, 0. Dans la réalité , cet équilibre n'a 

 pas lieu rigoureusement; et ce que nous prenons dans la na- 

 ture pour l'état de repos d'un corps, n'est autre chose qu'un 

 état dans lequel ses molécules exécutent incessamment des 

 vibrations d'une étendue insensible , et des oscillations sur 

 elles-mêmes , également imperceptibles ; c'est pourquoi nous 

 ne nous occuperons pas, dans ce Mémoire, de l'équilibre de 

 chaque molécule considérée isolément : nous formerons les 

 équations de l'équilibre et du mouvement des corps solides, 

 d'après la considération des pressions résultantes des ac- 

 tions mutuelles de deux parties eontinguès , d'une étendue 

 insensible , mais qui contiennent néanmoins des nombres 

 extrêmement grands de molécules. Parmi ces corps, il y en 

 a qui sont susceptibles de s'écrouire, c'est-à-dire, dont les 

 parties conservent les formes qu'on leur avait données par 

 la compression, après qu'elle a cessé. Nous ne les compren- 



