DES CORPS CRISTALLISES. [\*j 



§ II. Calcul des pressions moléculaires qui ont lieu dans 

 l'intérieur des corps cristallisés ; équations de l'équilibre 

 et des petits mouvements de ces corps. 



( 1 6) Ainsi qu'on l'a dit précédemment (n° 5) , nous considére- 

 rons dans ce paragraphe deux états successifs d'un même 

 corps soumis à des forces différentes ; le second état pouvant 

 être un état d'équilibre très-peu différent du premier, ou 

 bien un état dans lequel les molécules du corps, très-peu 

 écartées de leurs premières positions, seront animées de petits 

 mouvements. 



Dans le premier état, désignons par x,y, z, les trois coor- 

 données rectangulaires d'un point quelconque M , situé à une 

 distance sensible de la surface, et appartenant à une molécule 

 intérieure, dont il sera, par exemple, le centre de gravité. Par 

 ce point M , menons un plan qui divise le corps en deux par- 

 ties, et que nous supposerons horizontal pour fixer les idées. 

 Appelons A la partie supérieure, et A' la partie inférieure, 

 dans laquelle nous comprendrons les molécules dont les cen- 

 tres se trouveront sur ce plan même. Traçons sur ce plan une 

 surface d'une grandeur insensible dans toutes ses dimensions , 

 qui comprendra néanmoins les centres d'un très-grand nombre 

 de molécules et particulièrement le point M, et de laquelle 

 nous désignerons l'aire ]Dar u. Sur m élevons dans A un 

 prisme ou un cylindre vertical, dont la hauteur soit au 

 moins égale au rayon d'activité moléculaire ; appelons 

 ce prisme B ; l'action de toutes les molécules de A' sur 

 toutes celles de B, divisée par w, sera la pression exercée par 



