DES CORPS CRISTALLISÉS. 5 1 



Observons en outre que, pour chaque point M' de A', il existe 

 un point M ; de A situé sur le prolongement de MM, et tel 

 que l'on a M / M=M'M, pour lequel les trois quantités U, V, W 

 sont, en vertu des équations (10) du n° îzj, égales et de si- 

 gnes contraires aux quantités analogues qui répondent au 

 point M'; d'où l'on conclut qu'en considérant £ comme une 

 variable positive pour les points M' situés au-dessous du 

 plan horizontal , et négative pour les points M y situés au- 

 dessus, on pourra étendre les sommes 2 des deux côtés de 

 ce plan autour de M, pourvu que l'on ne prenne ensuite que 

 la moitié de chacune d'elles. De cette manière, on aura finale- 

 ment 



G = -L 2 ^, B&Jfc&i K=^ 2 C0, (3) 



où l'on a mis les lettres $, Y, 0, à la place des seconds mem- 

 bres des équations (7) du n° 12, c'est-à-dire au lieu des va- 

 leurs de U, V, W, et les caractéristiques 2 indiquant des 

 sommes triples qui s'étendent à toutes les molécules comprises 

 dans la sphère d'activité de celle qui a son centre au point M. 

 (18) Ces forces G, H, K, et leur résultante , ou la pression au 

 point M, varient, en général , autour de ce point avec la di- 

 rection du plan sur lequel cette pression s'exerce, que l'on a 

 supposé horizontal pour fixer les idées. Elles varieront aussi 

 généralement avec la position du point M dans l'intérieur du 

 corps; pour des plans parallèles, horizontaux par exemple, 

 chacune des quantités G, H, K, sera la même fonction des 

 coordonnées du point M auquel elles se rapportent. Si 

 donc on considère un second plan horizontal passant par un 

 point M t dont les coordonnées soient x -f- è,-y + è',z + è", 

 les valeurs de G, H, K, relatives à M, , se déduiront de celles qui 



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