DES CORPS CRISTALLISÉS. 55 



conséquent, si l'on désigne par D, D', D ' , les forces 

 totales provenant de l'action moléculaire et respectivement 

 parallèles aux axes des x, j, z, qui agiront sur B, on aura 



Avant d'aller plus loin , il est bon d'observer que si l'on 

 avait eu égard , dans les fosmules (3), aux variations que l'on a 

 négligées, de la forme, de la nature des molécules, des di- 

 rections de leurs lignes homologues et des intervalles de leurs 

 centres suivant un même sens, dans l'étendue de leur 

 sphère d'activité , les valeurs de G, , H r , etc. , qui se dédui- 

 ront de ces formules, se trouveraient augmentées de quan- 

 tités de l'ordre de petitesse de son rayon , et par suite, les 

 valeurs de GJ'l" , HJl" , etc % , se trouveraient aussi augmen- 

 tées de termes du troisième ordre, ou de l'ordre du cube des 

 lignes dont les grandeurs sont regardées comme insensibles. 

 Mais ces termes disparaîtraient dans les différences des pres- 

 sions relatives aux faces opposées de B, et, par conséquent, 

 dans les valeurs précédentes de D, D', D", ou, du moins, ils 

 n'y introduiraient que des termes du quatrième ordre ; en 

 sorte que ces valeurs doivent être regardées comme exactes 

 jusqu'aux quantités près de cet ordre exclusivement. 



Cela posé, soit pj la densité du parallélipipède B qui a l'un 

 de ses sommets en M , laquelle est différente , en général , de la 

 densité p du corps en ce point, et varie lorsque B tourne an- 

 tour de ce sommet (n° 4)- Soient aussi X, Y, Z, les forces 

 accélératrices données, qui agissent sur les points de B, 

 parallèlement aux axes des x, y; z. Ces quantités p,, X, Y, Z, 



