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varieront d'un point M à un autre ; mais on pourra les 

 considérer comme des constantes dans l'étendue de B; et 

 alors Xp,//7", Ypjll' , Zpi/7", seront les forces motrices de ce 

 parallélipipède , autres que celles qui proviennent de l'action 

 des molécules voisines, et au même degré d'approximation 

 que les valeurs précédentes de D , D' , D". Pour que ces forces 

 données fassent équilibre à ces différences des pressions mo- 

 léculaires, il sera donc nécessaire que l'on ait 



X P ,/W + D = o, Yp,Z/7" + D' = o, X P ,//V" + D" = o; 



et si l'on substitue pour D, D' , D'', leurs valeurs, et, dans 

 celles-ci , les valeurs de D, , D,', etc. , il en résultera 



dV, 

 "S" 



%' H*) 



dK 3 



~dT' 



pour les trois équations d'équilibre qu'il s'agissait de former. 

 Quoique les côtés /, /', /", de B soient de grandeur insen- 

 sible, ces équations supposent néanmoins qu'ils sont extrê- 

 mement grands par rapport au rayon. d'activité des molé- 

 cules, afin que l'on puisse regarder comme insensible et 

 négligeable dans la valeur entière de la pression exercée 

 sur chaque face de B , la partie de cette force qui provien- 

 drait des molécules situées à une distance des arêtes de ce 

 parallélipipède, moindre que ce rayon. Et, en effet, l'action 

 de ces molécules influerait à la fois sur les pressions relatives 

 à deux faces adjacentes à une même arête de B, et même à 

 trois faces contiguës'à un même sommet; par conséquent, si 



