DES COKPS CRISTALLISÉS. 5g 



tous les points intérieurs du corps, il en existe d'autres que 

 nous formerons dans le n° suivant, et qui appartiennent en 

 particulier aux points de sa surface. 



(21) Transportons le point M à une distance insensible de 

 cette surface, mais en dehors de la couche superficielle dans 

 l'épaisseur de laquelle la densité varie très-rapidement (n° 4), 

 et même à une distance de cette couche qui devra être extrê- 

 mement grande par rapport au rayon d'activité des molécules. 

 De ce point M, abaissons sur la partie voisine de la surface, une 

 perpendiculaire MO qui la rencontre en un point O. Par ce 

 même point M , menons un plan parallèle au plan tangent en 

 O; sur ce plan parallèle que nous supposerons horizontal 

 pour fixer les idées, prenons, comme dans le n" 16, la sur- 

 face u comprenant le point M et de grandeur insensible; 

 puis élevons sur u le cylindre B qui se termine à la surface, 

 où. il interceptera une portion sensiblement égale à o. Ce cy- 

 lindre fera partie du petit segment du corps compris entre 

 la surface et le plan horizontal; dans ce segment, concevons, 

 autour de B, un autre cylindre creux O, dont la surface 

 intérieure soit celle de B, et l'épaisseur horizontale, égale 

 au rayon d'activité moléculaire ; en sorte que C renferme toutes 

 les molécules du segment, autres que celles de B, qui agi- 

 ront sur celles-ci. 



D'après la position du point M, les formules (3) auront 

 lieu en ce point, et les valeurs deP, Q, B, en étant déduites 

 au moyen des formules (2), les produits P<o , Qu, Bto, seront 

 les trois composantes, suivant les axes des se, y, z,de la 

 pression exercée sur w. Beprésentons aussi par Nu, N'co,lN"<o, 

 les composantes, suivant les mêmes directions, delà pression 

 extérieure qui a lieu à l'autre extrémité de B , ou , autrement 



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