DES CORPS CRISTALLISES. 6l 



fermeront chacune le même nombre de molécules. Soient S 

 et S' deux de ces séries , dont la première appartiendra à B , 

 et la seconde à B ou à C , c'est-à-dire, à C + B. Il existera 

 toujours une troisième série S, de molécules appartenant éga- 

 lement àC + B, dont les centres seront compris dans le 

 même plan que ceux de S et de S', et telle que les deux séries 

 S et S' seront également distantes de S. Or, l'action de S sur S 

 sera la même que celle de S' sur S, et, conséquemment, la 

 réaction de S, sur S sera égale et contraire à cette action de 

 S', quelle que soit la forme des molécules, symétrique ou 

 non de part et d'autre de la ligne de leurs centres. Chacune 

 des séries verticales de molécules appartenantes à B, se 

 trouvera donc soumise à des forces, deux à deux égales et 

 contraires , qui représenteront l'action totale de C + B ou 

 de C sur B; il en sera de même à l'égard du cylindre B tout 

 entier; par conséquent, on aura 



Û = 6,n'="o, Q" = o; 



ce qu'il s'agissait de démontrer. 



Ces équations réduiront les précédentes à celles-ci : 



P + N=o, Q + N' = o, B +N" = o. ( 7 ) 



Généralement, les forces N, N', N'', seront données en 

 fonctions des coordonnées du point O. Les forces P, Q, B, 

 sont des fonctions des coordonnées x, y, z, du point M. 

 Mais comme ces /onctions ne sont pas du genre de celles qui 

 varient très-rapidement, on y pourra, sans erreur sensible, 

 remplacer x, j, z , par les coordonnées de O ; et de cette 

 manière, les équations (7) appartiendront à la surface même 

 du corps. La considération des moments des forces qui agis- 



