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coordonnées, c'est-à-dire, les angles qui doivent être pris pour 

 a„ g„ y, dans les équations (7), elles deviendront 



\ + tG, cos\ = o, N' + tH 3 cos p = o, N" -+- tK 3 cos y = o; ( 1 o) 



et l'on n'aura plus à considérer, pour l'équilibre du corps 

 dans son premier état, que ces équations (g), communes à 

 tous ses points intérieurs, et ces équations (10), rela- 

 tives aux points de sa surface. La quantité t que ces der- 

 nières renferment, dépendant de la direction de MO, variera 

 d'un point O à un autre. On y pourra regarder X, (*, v, comme 

 étant les angles que fait la partie extérieure de la normale à 

 la surface, menée parle point O, avec des parallèles aux axes 

 .r,y, z, menées par le même point. 



Il suit aussi des valeurs de P,, Q„ etc., que, dans le paral- 

 lélipipède, qu'on a pris pour B, les trois composantes de la 

 pression exercée sur chacune de ses faces /'/", //", II' , adja- 

 centes à un même sommet, se réduisent à une seule force, 

 savoir, à la composante perpendiculaire à cette face. Ainsi, par 

 exemple, les trois composantes P,, Q,, R„ suivant les axes des 

 ,r, y, z, de la pression exercée sur la face/7" parallèle au plan des 

 y et s, se réduisent à la première P, parallèle à l'axe des x; les 

 deux autres étant nulles, d'après ce qui précède. La pression 

 sur cette face est donc perpendiculaire a son plan; et comme 

 ce plan , quoiqu'on l'ait supposé horizontal pour fixer les 

 idées, peut représenter une section quelconque du corps, 

 faite par le point M, on en conclut qu'eu chaque point inté- 

 rieur la pression moléculaire est normale au plan sur le- 

 quel elle s'exerce; ce qui tient à ce que, dans le calcul des 

 pressions, nous avons négligé la variation de la nature et de la 

 disposition des molécules qui peut avoir lieu dans l'étendue 

 de leur sphère d'activité. 



