fa i)E I. EQUII.I1ÏUE ET OU MOUVEMENT 



et , en vertu des équations (g), nous aurons 



di di </■/ 



— — o — — o — - — o 



dx ° ' dy — ' s'a ° ' 



c est-à-dire que le coefficient y doit être une quantité cons- 

 tante. Donc, pour l'équilibre d'un corps cristallisé, homo- 

 gène ou hétérogène, dont les points ue sont sollicités par 

 aucune force accélératrice, mais dont la surface est soumise 

 à une pression normale en chaque point , il est nécessaire 

 et il suffit que cette pression varie d'un point à un autre, 

 proportionnellement à la valeur de t, qui se rapporte à la 

 direction de la normale. 



Cette condition étant remplie, il en résultera 



G — t/ cos a, , H = t/ cos ê, , K. — t^ cos y, ; 



ce qui montre que, dans l'intérieur de ce corps , la pression 

 en un point quelconque M, normale, comme on l'a dit tout 

 à l'heure, au plan auquel elle répond, variera avec la di- 

 rection de ce plan, suivant le même rapport que la valeur cor- 

 respondante de t. 



(25) Occupons-nous maintenant du second état du corps, 

 dans lequel ses molécules ont été très-peu déplacées des posi- 

 tions qu'elles avaient dans le premier, soit par de nouvelles for- 

 ces extérieures ou intérieures qui se font encore équilibre, soit 

 par des causes quelconques qui les ont mises en mouvement 

 Nous conserverons, par rapport à ces petits déplacements , 

 toutes les notations employées dans le premier paragraphe, 

 et nous continuerons de supposer que, dans le premier état 

 du corps, les axes mobiles des molécules étaient, en tous 

 ses points, parallèles aux axes fixes des x,y, z. 



Il suit, de ce qu'on a vu dans le n° 6 , qu'en passant du 



