DES CORPS CRISTALLISÉS. 85 



pour les forces semblables correspondantes aux deux faces 

 Xk", et 



rf.F 3 XX' » d.Q'.lX r rf.R' 3 >V r , 



ir~ L ' Tz *' dz 



pour celles qui répondent aux deux faces \\' 



Par conséquent, si l'on a égard aux valeurs précédentes de 

 XV', \V', XX', les composantes totales des forces moléculaires, 

 agissantes sur B' et respectivement parallèles aux axes des 

 x,y, z, auront pour expressions 



/ dv dw\ , _, f du dw\ , p , (■ du dv\~i 



d - p -( l +Tr + 7h) dV • V + S + gj /- P 3 V + S + gj //'/", 

 55 h dj dl J 



S + dy dz J 



//'/ 



a + 3F s 



Les forces accélératrices données et parallèles à ces axes, qui 

 étaient appliquées , dans le premier état du corps , aux mêmes 

 molécules dont B' se compose , ayant été représentées par 

 X, Y, Z, nous les désignerons par X + X', Y + Y', Z + Z', 

 dans le second. Comme la densité de B', ou la densité de B 

 qui était P ,, s'est changée en (i — s) P ,, dans le second état 

 du corps (n* 7), et que le volume de B' est égal au produit 

 XXV, il s'ensuit qu'on aura 



(X + X') (1 - *) pXx", (Y + Y') (1 — jr) P ,ttV, (Z + Z') (1 - s) p , K'-k", 



pour les composantes des forces motrices données, qui sont 



