DES CORPS CRISTALLISES. OI 



le premier se rapportant à l'axe l'as, le deuxième à l'axe l'y, 

 le troisième à l'axe l'a. 



Par conséquent, en ayant égard aux valeurs de X'X", XX", 

 XX', et aux formules (i3j, puis aux formules (i5) dans les 

 1/1 i • t t du du 



termes dépendants des quantités p,p, g , t-» -j-> etc., par 



rapport auxquelles on bornera l'approximation au même 

 degré que précédemment, et en supprimant le facteur 1 1' l" 

 commun à tous les termes, ou trouvera que les équations 

 d'équilibre fournies par la considération des moments, se 

 réduisent à celles-ci : 



Er,-K;, + (f + /)H,-(J-/)K s =o, j 



K'.-G'.+ <5- / .)K,-(£ + / ,)G. = o, N 



G', 



où il restera encore à substituer les valeurs de G' a , G' 3 , H'„ 

 H' 3 , K', , K' 2 , données par les formules (i5). 



(3o) Les équations d'équilibre (16) et (17) sont celles qui 

 se rapportent aux points intérieurs du corps dans son 

 second état. Quant à celles qui appartiennent en particulier 

 aux points de la surface, on les obtiendra par les considé- 

 rations du n" 21 , déjà employées dans le premier état, rela- 

 tivement au prisme ou cylindre droit B et à la normale MO. 



En passant de cet état au second, le point M, très-voisin 

 de la surface , en sera encore très-rapproché , aussi bien que 

 de sa première position. Nous appellerons M" sa nouvelle 

 position, dont les coordonnées seront x + u,y + v,z + w, 

 et M"0" la série de points appartenants à MO, qui formera 

 encore une ligne droite, mais qui ne sera plus une normale. 



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