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0,2 DE L EQUILIBRE ET DU MOUVEMENT 



On désignera par M" O' la perpendiculaire à la surface en O', et 

 par y.', ji', v', les angles que cette droite fait avec des parallèles 

 aux axes des x, y, z, menées par M", qui différeront 

 très-peu des angles X, (*., v, relatifs à la normale MO, de 

 telle sorte que les différences cos l' — cos 1, cos j/.' — cos |jl, 

 cosv' — cos v, seront données par les formules du n° g. En 

 même temps, la base u de B changera très-peu de grandeur 

 et de direction ; on représentera sa nouvelle étendue par <o'; 

 et le cylindre droit B se transformera en un cylindre oblique 

 B', ayant a! pour base et M"0" pour longueur, et composé , 

 dans toute sa masse, des mêmes points du corps que B avant 

 le changement d'état. 



Cela posé , représentons par w'P', u'Q', o/R', comme dans le 

 n°25, les composantes parallèles aux axes des x, y, z, de l'ac- 

 tion moléculaire exercée sur B'dans le second état du corps , 

 par la partie qui se termine au plan de w' et qui ne comprend 

 pas le petit segment. Si l'on décompose cette autre partie en 

 séries de molécules parallèles à M'O", et bornées, d'une part, 

 au plan de u', et de l'autre à la surface, on prouvera, par le 

 raisonnement du n° 21 , que l'action moléculaire de ce seg- 

 ment sur B' est identiquement nulle. A la rigueur, le cylindre B' 

 étant oblique sur sa base, les composantes w'P', o/Q', w'R', ne 

 sont pas celles de la pression exercée sur w dans le second état 

 du corps (n° 25); celles-ci doivent provenir, comme les pré- 

 cédentes , de la portion du corps terminée au plan de u', 

 mais agissante sur un cylindre droit dont ta est la base ; en 

 sorte qu'en appelant B, ce cylindre, et A la différence de B' 

 et B, l'action de cette portion du corps sur B' devrait être 

 augmentée de l'action positive ou négative, de cette même 

 portion sur A. Mais on peut aussi prouver par un raisonne- 

 ment fort simple, que cette action partielle se réduit à zéro. 



