DES CORPS CRISTALLISÉS. g3 



En effet , si l'on décompose A en parties, d'une épaisseur très- 

 petite , eu égard à son volume entier, par des plans perpen- 

 diculaires à u' et passant par M"0', les actions de la portion 

 du corps que l'on considère, sur chaque couple de parties 

 correspondantes à un même plan , seront l'une additive et 

 l'autre soustractive , et toutes deux égales, ou différentes 

 seulement de quantités de l'ordre de petitesse des dimensions 

 de c»' et par conséquent négligeables; on pourra donc re- 

 garder comme nulle la différence entière A ; ce qui permettra 

 de considérer comme égales les composantes co'P', w'Q', o/R', 

 et celles qui appartiennent à la pression, telle qu'elle a été 

 définie dans le n° 17, et qui répondraient à B,; par con- 

 séquent, si l'on représente, par N -+- n, N' -f- ri, N" + n", les 

 composantes parallèles aux axes des x, y, z, de la pression 

 extérieure, rapportée à l'unité de surface et relative au 

 point O', dans le second état du corps , qui avaient été dé- 

 signées par N, N', N", dans son premier état et par rapport 

 au point O, il faudra, pour l'équilibre de B', que l'on ait 



tt + P — P = o, rc' + Q'-Q^o, ri' + K — R=o, 



en ayant égard aux équations (7), relatives à l'équilibre 

 de B. Les composantes P, Q, R, sont les mêmes que G, H, K; 

 et d'après les formules (12), les équations précédentes de- 

 viendront ' 



n •+- G — G — Hq + Kp = o , \ 



ri + H— H + Gq + K/ = o, (18) 



„" + K' — K — Gp — Hp' = o, ) 



où l'on regardera G', H', K', comme les composantes suivant 

 les axes mobiles en M", de la pression rapportée à l'unité de 

 surface , et relative à ce point et à a dans le second état du 

 corps, de même que l'on considère P', Q', R', comme les 



