g8 de l'équilibre et du mouvement 



11 étant pas du genre de celles qui varient très-rapidement, on 

 y pourra, sans erreur sensible, remplacer x, y, z, par les coor- 

 données du point O' de la surface même. 



Par rapport à la pression extérieure, le cas le plus ordi- 

 naire et qui méritera d'être considéré spécialement, est 

 celui où cette force sera normale à la surface dans les deux 

 états successifs du corps. En la représentant pour l'unité de 

 surface, par TI au point O dans le premier état et par 

 n -+- xi au point O dans le second état, supposant qu'elle 

 est dirigée de dehors en dedans, et observant que la partie 

 extérieure de la normale fait avec les directions des x,y,z, 

 les angles X, (&, v , au point O, et les angles ).', [/.', v', au point 

 O', on aura 



N = — ncos>, N' = — ncosp, N" = — ncosv, 



N+n = — (n+-d)cos>', N'+n = — (II+tJ)cos^.', W + n" = — (n+ ii) cos v', 



et, par conséquent, 



u = — xi cos X — (n + xi) (cos \' — cos \ ), 

 n' = — xà cos u. — (n -+- -crf) (cos \j! — cos [/.), 

 n'' = — vi cos v — (n ■+■ ri) (cos v' — cos v ). 



La quantité xà sera une fonction des coordonnées du point 

 O ; mais on pourra la remplacer par la même fonction de 

 celles de O : car, si l'on suppose que xi se rapporte effective- 

 ment au point O, et si l'on représente par xi (i +f) ce qu'elle 

 devient au point O', la fraction /sera de l'ordre de petitesse 

 des déplacements moléculaires; donc, après la substitution 

 de ces valeurs de n v «', «", si l'on divise les équations (20) par 



