DES CORPS CRISTALLISÉS. OÙ 



i -+- J\ cette fraction n'entrant plus que dans, des termes du 

 même ordre de petitesse , il sera permis d'en taire abstrac- 

 tion, vu le degré d'approximation que nos calculs supposent. 



La considération immédiate des composantes G, H,K', ou 

 P'> Q'>R>' qui né sont pas celles de la pression moléculai*re(n° 25), 

 nous avait suffi pour former les équations d'équilibre (16) 

 et (17), relatives aux points intérieurs. Mais, pour obtenir les 

 équations qui se rapportent à la surface, il a fallu prouver que 

 les composantes directement calculées sont équivalentes en 

 grandeur à celles de la véritable pression, de même que la 

 pression extérieure cpii a lieu au point 0,est toujours, quelle 

 que soit sa cause, l'action d'une force sur les molécules du 

 cylindre normal B, voisines de ce point. Si le corps est 

 plongé dans un fluide, par exemple, cette pression exté- 

 rieure, n'est autre chose que la résultante des attractions 

 et répulsions des molécules de ce fluide sur celles du cy- 

 lindre ; par conséquent , pour l'équilibre de B', il était néces- 

 saire d'opposer à cette force l'action moléculaire du corps, 

 exercée sur le même cylindre à son autre extrémité M", c'est- 

 à-dire la pression moléculaire en ce point , telle qu'elle a été 

 définie dans le n° 16. 



C'est non-seulement pour un point voisin de la superficie, 

 mais aussi pour tout autre point intérieur dont les coordon- 

 nées sont x,j, z, dans le premier état du corps , que les forces 

 G', H', K', déterminées par les équations (19), exprimeront, 

 relativement à ce point après son déplacement, les grandeurs 

 des composantes suivant les axes mobiles des molécules, de la 

 pression rapportée à l'unité de surface, qui répond à la section 

 du corps passant par le point donné, dont la normale faisait 



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