ioo de l'équilibre et du mouvement 



primitivement les angles \, p , v, avec des parallèles aux axes 

 des x , y, z , et fait , avec ces mêmes droites , les angles *', [*', v', 

 dans le second état du corps. Quant aux composantes P, 

 Q', R', de la même force suivant les directions fixes , elles se 

 déduiront de G', H', K', comme il a été dit dans le nu- 

 méro 3o, au moyeu des équations (12); en sorte qu'en y 

 mettant, en outre, pour G, H, K, leurs valeurs, nous aurons 



P' = G' — t(H/] cos [a — K 3 /? cos v ), 

 Q' = H' 4- t(G,<7 cos 1 -+- K 3 p' cos v ), 

 R' = K' — t(G,/? cos}. -+- H 2 p' cos p). 



On peut remarquer qu'en négligeant toujours les carrés et les 

 produits de/?, p, <y, ainsi que les produits de l'une de ces in- 

 connues par les quantités G, H', K', diminuées respective- 

 ment des valeurs de G, H, K, on en conclura 



P'= + Q'> + R" — G" -t- H" + K '; 



de manière que la pression rapportée à l'unité de surface 

 aura la même valeur, comme cela doit être, soit qu'on la dé- 

 duise de ses composantes G', H, K', soit qu'on l'exprime au 

 moyen de ses composantes P', Q', R'. 



(33) Pour étendre au cas du mouvement, les équations qui 

 se rapportent au second état du corps, il suffira, conformé- 

 ment à la règle ordinaire, de remplacer, dans les équa- 

 tions (16), les forces accélératrices X', Y, Z', par 



Y , d'u -y, d'v rw\ d'w 



x TW. 1 . Y ~dF' L ~dr'> 

 u,v,w, étant alors, au bout du temps quelconque t et parallè- 



