DES CORPS CRISTALLISÉS. I o3 



elle dépend uniquement, et qui sevanouit dès que cette 

 variable a une grandeur sensible; et les quantités g, h, Â-, 

 comprises en général dans les fonctions <p, W, 0, étant ici rem- 

 placées par cos a, cos g, cos 7. On en déduit, par conséquent, 



<A» dfr dW dfr 



-dr-=-TF COS «> dr- = -iF CO$ê > 

 d® f d*V - 



l^ = - fr ' dT=-f r > 



Quelles que soient les directions des axes des coordonnées 

 x, y, z, la ligne i qui entre dans les valeurs de G,, H,, K 3 , du 

 n° 22, sera égale à l'intervalle moyen e des molécules autour 

 du point M ; quand bien même le corps ne serait pas homo- 

 gène, ces valeurs deviendront 



G . = ^3 2r/rcos ! a, H 2 =~2 7 frcos'ë, K 3 = ~2rfr cos' y. 



Tout étant semblable, ou considéré comme tel, dans toutes 

 les directions autour de M, ces trois sommes 2 seront égales 

 entre elles ; et , comme on a identiquement 



2lfr (cOS* « + COS' g + COS 2 y) = 2//r, 



il en résultera 



en faisant, pour abréger, 



La condition de l'état naturel du corps avant les déplacements 

 de ses molécules, se réduira alors àla seule équation 



Ufr^= o, 



