i !2 de l'équilibre et du mouvement 



en désignant par £ une quantité constante. Elles rendront 

 identiques les équations (22) , et réduiront les équations (23) 

 à une seule, savoir : 



uj = (A_/t)» (24) 



en ayant égard à l'équation (21), de laquelle on tire 6 = 2$, 

 pour ces valeurs de m, i>, w. En même temps, les expressions 

 décos V — cos>,coS[a'— cosjjl, cosv' — cosv,du n° 9, se rédui- 

 ront à zéro. Les angles \', p.', v', ne différant donc pas de>, [/., v, 

 il s'ensuit qu'en passant du premier au second état du corps, 

 chaque section plane d'une petite étendue demeurera parallèle 

 à elle-même. Les valeurs den, n'. n" du n° 32, seront simplement 



rc = — rôcos>, n' = — tfcosji, n" = — trfcosv; 



et si l'on forme les valeurs de G', H', K', au moyen des pre- 

 miers membres des équations (23) , ainsi qu'il a été dit plus 

 haut, on aura, en vertu de ces mêmes équations, 



G'=(n + ri)cos>, H' = (n + tf)coS(A, K' = (n-+- trf) cosv; 



ce qui montre que la pression moléculaire sera la même en 

 tous sens autour de chaque point du corps, et partout égale 

 à la pression extérieure n + vi. D'après les formules (5) et (6) 

 du n° 7, on aura 



en sorte que la dilatation linéaire sera aussi la même en 

 tous sens autour de chaque point, et constante, comme la 

 dilatation cubique, dans toute l'étendue du corps. Cette dila- 

 tation, due à une augmentation xi delà pression extérieure, 

 sera nécessairement négative; on pourra la déterminer par 

 l'expérience en comparant les volumes du corps dans son 



