DES CORPS CRISTALLISÉS. Il5 



A raison de la grandeur de k par rapport à h , les dépla- 

 cements u, v, w, de chaque molécule, déterminés par les 

 équations (22) , seront aussi à très-peu près les mêmes que 

 si h était zéro , ou que le premier état du corps fût son état 

 naturel. Cette dernière remarque peut être étendue aux vi- 

 brations moléculaires , et à leurs déplacements en passant 

 d'un état d'équilibre à un autre, dans un corps cristallisé 

 quelconque; et l'on peut regarder ces déplacements u , v, w. 

 comme étant à peu près les mêmes que si les forces G,,H 2 , K 3 , 

 relatives à l'état primitif, étaient zéro; résultat que nous 

 admettrons par induction , mais dont on pourrait aussi mon- 

 trer directement la généralité, par des considérations sem- 

 blables aux précédentes. 



(36) Les quinze quantités A, A, etc., du n" 27, se réduiront 

 à un moindre nombre, lorsque les molécules du cristal se- 

 ront sphériques, de sorte que la cristallisation ne résultera 

 que de leur distribution régulière autour de chacune d'elles; 

 ce qui n'est qu'un cas particulier, mais plus général que celui 

 d'un corps non cristallisé, dont nous venons de nous occuper. 



L'action de chaque molécule sera encore égale suivant 

 toutes les directions sur les molécules voisines; les compo- 

 santes seront donc les mêmes que dans le n° 34; mais on n'en 

 déduira plus les mêmes conséquences, attendu que les inter- 

 valles entre les centres des molécules consécutives varieront 

 régulièrement d'une direction à une autre, et que tout ne sera 

 plus semblable en tous sens autour du centre quelconque M. 



En conservant toutes les notations précédentes, et en fai* 

 sant toujours , comme dans le 11° 27 



il — Pj. 



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