DES CORPS CRISTALLISES. I I i 



., , . d'u . , d'u . „ d'u A , d'v . „ d'tv 



X P + A 2? + A 1? + A 5? + 2 A dlcdy + 2 A SE = £ 



.«., n^ 2 ^ a/' 2 ' 2 ' 1 ' T»td*v ., d'u x,,, d*w 



Y P + B^ + A'^+ B ^ + 2 A ^+ aB ^ = o, (- a 5) 



rtt ,^d\v .nd'w n iid'l* K „ d'u j^,, d'v 



Z P + C 5? + A S?- 1 - B $ + aA £S + aB dyd z = °> 



Les six constantes A, B, C, A', A", B", qu'elles renferment, 

 dépendront de la constitution du cristal, et ne pourront être 

 déterminées que par l'expérience, pour chaque cristal en par- 

 ticulier. Elles dépendront aussi de la direction des axes des 

 x, y, z, mais de manière, ainsi qu'on l'a indiqué à la fin du 

 n° 27, qu'après avoir déterminé leurs valeurs, pour des axes 

 donnés, on en pourra déduire celles qui se rapportent à 

 d'autres axes et au même cristal, sans recourir à de nouvelles 

 observations. 



(37) Revenons actuellement au cas général d'un cristal dont 

 les molécules ont une forme quelconque. Supposons-le tou- 

 jours homogène; et pour simplifier les formules sans in- 

 fluencer notablement sur les résultats, supposons aussi que 

 le premier état de ce corps soit son état naturel. 



En supprimant les termes G,, H,, K 3 , des formules (i5), 

 trois d'entre elles donneront 



du . , dv . „ dw"^ 



g\ = -Ka? + a'^ + a''7\ 



p V dx dy dzj' 



p \ dy dx dzj 



9 \ dz dx dy J 



Si l'on observe que les six autres peuvent toujours s'écrire 

 sous cette forme : 



