DES CORPS CRISTALLISÉS. Ia'3 



cider les équations (25), relatives à ce cas particulier, avec les 

 équations (27) , après avoir divisé les premières par p, et y 



avoir remplacé - A , •- B , - C , - A', - A", - B", par A , B , C . 



1 P ' P P P ^ p 1 



C", B'", A'. Lorsque les valeurs des douze constantes 

 A', A", A"', etc., auront été déterminées par des expériences 

 convenables, si l'on ne trouve pas entre elles les relations que 

 nous venons d'écrire, on en pourra conclure que le cristal 

 sur lequel on aura opéré , n'a pas ses molécules sphériques. 



On appliquera également les équations (27) au cas d'un 

 corps non cristallisé, en y prenant 



A = B = C = a I , A' = A" = B' = B" = C' = C"=^, 



A" = B"' = C"' = y; 



ce qui les fera coïncider avec les équations (22) relatives à 

 ce cas particulier, en supprimant dans celles-ci les ter- 

 mes qui dépendent de A, et désignant par — a 2 la valeur 



négative de = — 



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(38) La question que l'on a traitée dans ce paragraphe, 

 appartient à la dynamique générale des corps solides élas- 

 tiques. Elle consiste à déterminer les équations de l'équilibre 

 et du mouvement d'un système de particules disjointes, de 

 forme invariable , et soumises à leurs attractions et répul- 

 sions mutuelles, dont l'action ne s'étend qu à des distances 

 insensibles, et varie d'une manière quelconque avec sa direc- 

 tion autour de chaque point, et dont la sphère d'activité 

 comprend néanmoins un nombre excessivement grand de ces 

 particules que nous avons nommées les molécules du corps. 

 La solution que l'on en a donnée est indépendante de leur 



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