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pour fixer les idées , à des fractions ou à de petits nombres 

 de millionièmes. En d'autres termes, les condensations 

 linéaires ou cubiques qui résultent des déplacements molé- 

 culaires que l'on a considérés dans ce paragraphe , étant de 



l'ordre de petitesse des fractions ^, ^-, etc., les variations 



des distances des atomes seront encore beaucoup plus petites, 

 et si l'on veut, par exemple, de l'ordre des carrés et des 

 produits de ces mêmes fractions. C'est pour cela que nous 

 les avons négligées, et que nous avons regardé la figure des 

 molécules comme invariable pendant leurs déplacements. 

 Mais si l'on ne regardait pas comme tout à fait insensibles 

 les petites déformations qu'elles peuvent éprouver dans leurs 

 vibrations , et que l'on voulût avoir égard à l'influence 

 de ces variations de figure sur les petits mouvements , on y 

 parviendrait de la manière suivante. 



(3r)) Dans le premier état du corps, représentons parT 

 l'action de la molécule m! sur la molécule m, dont les compo- 

 santes, suivant les axes mobiles de m , ont été désignées , dans le 

 n° 12, par les fonctions $, W, 0. Cette quantité sera positive ou 

 négative selon qu'elle répondra à une force répulsive ou attrac- 

 tive; pour des molécules m' également éloignées de m, sa gran- 

 deur pourra être très-inégale, et même elle pourra avoir des 

 signes différents ; mais pour des directions contraires de la 

 ligne MM' ou r-, qui va de m' km, et à la même distance de part 

 et d'autre de m , la force T aura toujours le même signe , et 

 des valeurs qui différeront très-peu l'une de l'autre. Les com- 

 posantes suivant chaque axe seront à peu près égales, mais 

 de signes contraires; l'ensemble des forces $, Y, 0, relatives 

 a toutes les molécules m' comprises dans la sphère d'activité 



