DES CORPS CRISTALLISÉS. î2 j 



de m, se réduira, en ayant égard à leurs signes, à une ou 

 deux forces très-petites qui auront la masse de m pour fac- 

 teur : c'est cette force unique ou ce couple de forces irréducti- 

 bles à une seule, qui tendra à déplacer le centre de cette molé- 

 cule et à la faire tourner sur elle-même. Mais, si nous faisons 



r = 2T, 



et si nous étendons cette somme 2 à toutes les molécules qui 

 agissent sur m , cette force r; incomparablement plus grande 

 que la force qui résulte de la totalité des composantes $, y, 0, 

 est celle qui, en se combinant avec les actions intérieures 

 de m , contribuera plus ou moins à déterminer la figure de 

 cette molécule : elle tendra à comprimer ou à dilater m, en 

 rapprochant ou en écartant les atomes de cette petite masse; 

 et , pour cette raison , nous appellerons r la force compri- 

 mante, positive ou négative, de la molécule m. 



La variation que cette force comprimante éprouvera en 

 passant du premier au second état du corps, est la cause qui 

 pourra donner lieu à une légère déformation de m; la molé- 

 cule m' en subira une pareille; et, par suite , les composantes 

 $, W, 0, de l'action de m' sur m , éprouveront de petites aug- 

 mentations positives ou négatives, que je désignerai par ? , i|i , 

 6, et qu'il faudrait ajouter aux formules (8) du n°ia, pour 

 tenir compte des changements de figure dont il s'agit. 



Or, si nous désignons par T' et r' ce que deviennent les 

 forces T et r en passant au second état du corps, nous au- 

 rons, comme dans ces formules, 



T , rp dT dT . dT ., d£ '' 



