DES CORPS CRISTALLISÉS. l3l 



u , v , iv, que l'on en déduira , et les conséquences qui en ré- 

 sulteront, ne changeront pas non plus, puisque les valeurs de 

 ces coefficients ne nous sont pas connues à priori, et qu'elles 

 ne peuvent nous être données que par l'expérience. 



Indépendamment de ce que la déformation des molécules 

 doit toujours être fort peu de chose, nous avons donc pu 

 en faire abstraction dans nos calculs, attendu qu'elle n'in- 

 flue aucunement sur la forme des équations de leur équi- 

 libre , ni sur les lois de leurs petits mouvements. 



(4o) C'est aussi à raison de la force comprimante r que les 

 actions moléculaires détachent incessamment et font jaillir 

 de chaque molécule des quantités de calorique, d'où il résulte, 

 dans l'intérieur des corps solides, des échanges continuels de 

 chaleur entre les molécules voisines, qui maintiennent l'égalité 

 de température, si elle existe déjà, et tendent à la produire, 

 si elle n'existe pas. Lorsque cette force deviendra F, dans le 

 passage des corps, d'un premier à un second état d'équilibre 

 ou de mouvement, la différence r' — r produira des varia- 

 tions dans les quantités de chaleur propre de leurs molécules, 

 et, par suite, des variations correspondantes dans les com- 

 posantes de l'action mutuelle de deux molécules quelconques 

 m et m, ou des augmentations, positives ou négatives, des 

 valeurs de U', V, W, du n° 12, que nous désignerons par 9,, 

 ij/,, 6,. On pourra regarder ces accroissements de l'action mo- 

 léculaire comme étant proportionnels à la différence r' — r 

 qui leur donne naissance , ou, plus généralement, on pourra 

 exprimer ces quantités «p^ i|/ ( , b t , par des formules semblables 

 à celles que l'on a prises, pour exprimer les quantités <p, ij/, 6, 

 dues à la même cause , et aux petites déformations possibles 

 des molécules. Par conséquent, la considération des nou- 



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