DES CORPS CRISTALLISÉS. 1 33 



A, par rapport à oc, y, z, se trouveront donc augmentées de 



f é f |' $ I' et de même à rë s ard de A '' A "' etc - 



Les équations dont il s'agit renfermant ainsi une nouvelle 

 inconnue Ç; il sera nécessaire, pour la solution complète 

 de la question , d'y joindre une nouvelle équation , qui sera 

 celle de la communication de la chaleur dans l'intérieur des 

 corps que l'on considérera. 



Dans le cas d'un corps non cristallisé, on aura pour cette 

 équation : 



d.K^ d.mf d.¥L§. 

 „, dx dy dz, 



çÇ — 



dx dy dz 



en désignant par t,dt l'accroissement de température que la 

 molécule prend pendant l'instant dt, par c la chaleur spéci- 

 fique à volume constant de la matière du corps au point M , 

 par K la mesure de la conductibilité calorique en ce même 

 point : il y aurait une modification à faire subir au premier 

 nombre de cette équation ("*) (**) , si l'on voulait tenir compte 

 de cette différence entre les chaleurs spécifiques à valeur 

 constante et à pression constante , qui répondent au point M ; 

 laquelle différence est beaucoup moindre dans les corps so- 

 lides que dans les différents gaz. Les molécules du corps 

 étant en mouvement, soit par l'effet de l'inégalité de la tem- 

 pérature, soit par toute autre cause, la valeur complète de 

 C relative à m sera 



y d"Q d\du dQdv d\dw . 



dt dx dt dy dt dz dt 



(*) Théorie mathématique de la chaleur, n" 49- 

 (**) lbid., note i". 



