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mais on pourra la réduire à son premier terme, excepté 

 dans les cas où la vitesse des vibrations moléculaires sera 

 très-rapide, quoique leur amplitude soit toujours très-petite 

 (n° 10). 



L'équation d'où dépend la valeur de £ est fondée sur l'hypo- 

 thèse que la communication de la chaleur dans l'intérieur 

 d'un corps solide, se fait par un rayonnement qui ne s'é- 

 tend qu'à distance insensible, et qui est le même dans toutes 

 les directions autour de chaque molécule. Mais s'il s'agit d'un 

 corps cristallisé, il y a lieu de croire, que ce rayonnement 

 dépendra de la figure des molécules , et variera , en con- 

 séquence, d'une direction à une autre autour de chacune 

 d'elles. Alors, par une extension facile du raisonnement qui 

 m'a conduit à l'équation citée, on trouvera qu'elle devra être 

 remplacée par celle-ci : 



d.K$ dJL'3 d.K'^ 



dx dy dz 



+ 



dx dy dz 



K, K.', K", étant trois quantités distinctes, qui dépendront, 

 pour un même corps, des axes des coordonnées x , j, a, que 

 Ion aura choisis arbitrairement , et qui seront fonctions , 

 ainsi que c de Ç, x,y,z, dans un cristal hétérogène, et seule- 

 ment de Ç dans un cristal homogène. 



§ III. Lois de la propagation du mouvement , dans un corps 



cristallisé. 



(4i) Le corps que nous considérerons dans ce paragraphe 

 sera supposé indéfiniment prolongé en tous sens, ce qui 



