DES CORPS CRISTALLISÉS- 1 35 



nous dispensera d'avoir égard aux équations relatives à la 

 surface. On supposera aussi qu'il est homogène et partout à la 

 même température, que son premier état soit son état na- 

 turel, et que, dans son second état, ses points ne soient solli- 

 cités par aucune force motrice donnée, telle que la pesanteur 

 ou autres. Les molécules appartenantes à une portion de ce 

 corps, de peu d'étendue, ayant été écartées un tant soit peu 

 des positions qu'elles occupaient dans le premier état, et 

 ayant reçu en même temps par un moyen quelconque de très- 

 petites vitesses , la question que nous avons principalement 

 à résoudre, consistera à déterminer les lois de la propagation 

 du mouvement qui aura lieu autour du lieu de cet ébran- 

 lement primitif, en vertu des actions moléculaires de la masse 

 entière. 



En conservant toutes les notations employées dans les 

 équations (26) et (27) du paragraphe précédent, je dési- 

 gnerai par t le temps écoulé à un instant quelconque, depuis 

 l'origine du mouvement. Les inconnues u, v, w, seront des 

 fonctions de cette variable et des coordonnées x,y, z, du 

 point M, auquel elles répondent. Les équations aux diffé- 

 rentes partielles dont elles dépendent, se déduiront des équa- 



■ , s d'u d'v d'w v , , j 



tions (27) en y mettant — -7-, — -p;, j-;, a la place de 



X', Y', Z', et seront, en conséquence, 



d'u . d'u . , d'u .// d'w ^,„d'u n„, d'u 



dt' df dxdy dxdz dy' dz* 



d'v xt d'v D , d'u „„ d'w n ,„d'v .,„d'v 



dë= B dF + B dï-dJ+ B dyTz + C dJ- + A dz~" 



d'w p d'w .-,, d'u p,„ d'-v ^,,„d'w .,„d'w 



~dj'—^ië + ^d^dz + ^ djdz + ii dT- + A dy- 



Elles sont comprises, comme cas particulier, parmi celles 



