DES CORPS CRISTALLISÉS. l3"7 



inconnues, dès que celles de u, v, w auront été déter- 

 minées, de telle sorte que ces trois quantités p,p', q seront 



toujours du même ordre de petitesse que les fractions —, 



/ 



-T- , etc. On aura ensuite (n° 5) 



é=V^JP, tang,j, = £, 9 =\+q; (d) 



6 étant l'angle compris au bout du temps t, entre l'un des 

 trois axes mobiles de la molécule dont le centre est M, et 

 la parallèle à l'axe des s menée par ce point ; ip désignant 

 au même instant l'angle que fait l'intersection du plan des 

 deux autres axes mobiles et du plan parallèle à celui des x 

 et y, passant par ce point M, avec la parallèle à l'axe des x, 

 menée par ce même point ; enfin , <p représentant aussi au 

 bout du temps t, l'angle compris entre cette intersection et 

 l'un des deux axes mobiles. L'angle i/ pourra croître indé- 

 finiment avec t, pourvu que ç croisse également, et que la 

 différence <p — <Ji, positive ou négative, demeure toujours 

 très -petite : au degré d'approximation supposé, c'est- 

 à-dire , en négligeant le carré de t, cette différence est égale 

 à l'angle compris entre la parallèle à l'axe des x et l'axe 

 mobile qui fait l'angle <p avec l'intersection des deux plans 

 correspondants à l'angle <{/. 



Les vibrations et les oscillations simultanées des molécules 

 seront aussi accompagnées de petites dilatations positives ou 

 négatives, déterminées par les formules du n° 7, savoir : 



du dv dw 



dx dy dz ' 



du dv , dw 



= s COS* + ^COS f.-.H-cOSy, j ^ 



T. XVIII. ,8 



