1 38 DE I. EQUILIBRE ET DU MOUVEMENT 



{du d-v\ i fdu dw\ 



+ U- + -^) cosxcos ^ + U + ^) cos>cosv 



{dv dw\ 

 + fe + ^> OS !'- COSv - 



s étant au bout du temps t la dilatation cubique qui a lieu 

 au point M, et n la dilatation linéaire au même point sui- 

 vant la direction qui fait les angles donnés X, [t, v, avec des 

 parallèles aux axes des x,y,z, menées par ce point. 



Telles sont les diverses équations que nous aurons à con- 

 sidérer dans ce paragraphe. Les douze constantes A, A', etc., 

 contenues dans les équations (a) , seront généralement dis- 

 tinctes les unes des autres, et censées données par l'expé- 

 rience pour chaque cristal en particulier, pour la température, 

 et pour la direction des axes rectangulaires des x,y,z, que 

 l'on aura choisis arbitrairement. Il en sera de même à l'égard 

 des trois autres constantes A, , B x , C, , que renferment les 

 équations (c). Si l'on suppose que les molécules du cristal 

 soient de forme sphérique , il faudra faire abstraction de ces 

 trois dernières équations, et prendre dans les précédentes 



A'-zC", A"=2B", B= 2 C", B"=aA'", C=sB'", C"=2A'". 



Dans le cas d'un corps non cristallisé, il faudra faire, comme 

 on l'a aussi vu dans le n° 3y , 



A =B =C =a\ 



A = A" = B' = B" =C = C" = 



2a 



A'" = B'" = C" = 



a A 



a' étant une constante positive , dont on déterminera la va- 

 leur d'après la condensation que la matière du corps éprouve 

 à sa température sous une pression donnée. 



