8l8 DE LA POLARISATION RECTIL1GNE 



ralement 



(i58) a* = cos'\, b' + c' = sin'>, 



et par suite la formule (1 56) pourra s'écrire ainsi 



(159) n J = n" a cos'X + Q''sin'À + 0'sin'x cos 2 >. 



Telle est 1 équation, qui, dans un milieu où la propagation 

 de la lumière s'effectue en tous sens suivant les mêmes 

 lois autour de tout axe parallèle à l'axe des œ, devra fournir 

 généralement la vitesse de propagation iî dans le rayon ex- 

 traordinaire. Mais , pour s'accorder avec les observations des 

 physiciens, cette formuledoit se réduire à 



(160) iî' = ii" , cos , > + n' : 'sin 2 >.; 

 c'est-à-dire , que l'on doit avoir 



(161) G' = o. 



Donc les trois conditions exprimées par la formule (i4g) se 

 vérifient, non - seulement lorsque la lumière se propage en 

 tous sens, suivant les mêmes lois, autour d'un point quel- 

 conque; mais encore lorsqu'elle se propage en tous sens, sui- 

 vant les mêmes lois, autour d'une droite quelconque paral- 

 lèle à l'axe des x, ou plus généralement, à l'un des trois axes 

 de polarisation. Il est donc naturel de penser que ces condi- 

 tions se vérifient toujours, quelle que soit la nature du mi- 

 lieu réfringent. En admettant cette hypothèse, on verra les 

 formules (i45), (i46) se réduire à 



(ï2'* = L — a ^ + G = R + H = Q + I, 

 ft"' = R. + G = M — 2^ + H = P+l, 



