I98 DE LA POLARISATION RECT1LIGNE 



indéterminée ; en d'autres termes, une droite quelconque 

 devient un axe optique , et quelle que soit la direction du plan 

 de l'onde, les deux rayons lumineux observés se réunissent. 

 Leur vitesse de propagation commune est celle que détermine 

 la formule (20). Pour que cette vitesse devienne indépendante 

 de la direction du plan de l'onde , ou , ce qui revient au 

 même, des cosinus a, b, c, il faut que l'on ait 



(22) G = H = I. 



Les formules (18) et (22) ne diffèrent pas des formules (64) 

 du § I er , c'est-à-dire des formules auxquelles nous sommes 

 parvenus, en cherchant les conditions qui expriment que la 

 propagation de la lumière s'effectue en tous sens suivant les 

 mêmes lois autour d'un point quelconque. Quant à l'équa- 

 tion (21), elle exprime que, dans les milieux doués de la réfrac- 

 tion simple, les vibrations lumineuses sont comprises dans le 

 plan de l'onde, par conséquent perpendiculaires à la direction 

 du rayon lumineux. 



On n'a point trouvé de milieux qui offrent une infinité 

 d'axes optiques situés sur une même surface courbe. Il est 

 donc inutile de s'arrêter au cas où les trois ellipsoïdes repré- 

 sentés par les équations (16) se rencontreraient en une infinité 

 de points situés sur certaines courbes. Comme on n'a pas 

 trouvé non plus de milieux qui offrent quatre axes optiques, 

 on peut, en admettant que les trois ellipsoïdes offrent seu- 

 lement quelques points communs, se borner à considérer le 

 cas où ces points sont au nombre de deux, et situés sur l'un 

 des axes coordonnés, ou au nombre de quatre, et situés dans 

 l'un des plans coordonnés. Mais alors on obtiendra ou un 

 seul axe optique pour lequel se vérifieront deux des for- 



