Ôj4 DE ,A POLARISATION LAMELLAIRE 



certaines conditions de minceur par un rayon blanc, pola- 

 risé en un sens unique, le décomposent, sans le subdiviser, 

 en deux portions de polarisation diverse, ou du moins qui 

 offrent cette apparence quand leur ensemble est transmis à 

 tra\ers un prisme biréfringent. Si la section principale de 

 la lame mince forme un angle i avec le plan de polarisation 

 primitif, une portion O du rayon transmis par la lame 

 semble avoir Conservé sa direction primitive de polarisation; 

 et la portion complémentaire E semble avoir acquis une di- 

 rection de polarisation nouvelle dirigée dans l'azimut 'il. 

 Ces deux portions ne sont pas, en général, individuellement 

 composées de lumière blanche. Elles n'acquièrent ce caractère 

 qu'au delà de certaines limites d'épaisseur dépendantes de 

 la nature de la lame et du sens dans lequel elle est taillée, 

 relativement à l'axe unique ou aux deux axes du cristal. 

 Jusque-là, O, E sont des associations de rayons diversement 

 réfrangibles, présentant à l'œil des teintes colorées, dans 

 lesquelles chaque rayon de réfrangibilité fixe prend l'un ou 

 l'autre sens de polarisation, par des intermittences pério- 

 diques, correspondantes à des différences constantes d'é- 

 paisseur. D'après cela, si le prisme biréfringent qui analyse le 

 rayon transmis, et que je supposerai à un seul axe, a sa 

 section principale dirigée dans l'azimut a. autour du plan de 

 polarisation primitif, les deux faisceaux F , F e , ordinaire, 

 extraordinaire, dans lesquels il séparera le rayon transmis, 

 auront leurs intensités et leurs teintes respectives exprimées 

 par les formules suivantes, que j'ai depuis longtemps éta- 

 blies. 



F = O COS* a + E COS 2 ( -li — a) 



F, = O sin a a + E sinVa* — a). 



C'y 



