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de sections octaédriques; comme si la masse éprouvait une 

 tendance à se partager en segments cristallins distincts, sé- 

 parés les uns des autres par des surfaces de jonction pyra- 

 midales, perpendiculaires à leur base commune, et disposés 

 à croître individuellement par leurs propres attractions. Plus 

 tard, et à mesure que la solution liquide environnante se 

 trouve moins chargée, un certain nombre de ces systèmes 

 partiels devenus prédominants se séparent les uns des autres, 

 arrêtent par leur expansion propre ceux qui leur étaient 

 intermédiaires , et commencent à croître isolément avec ré- 

 gularité. On voit alors surgir de chacun d'eux, des systèmes 

 de lames superposées, distinctement visibles, inclinés entre 

 eux suivant toutes les directions , mais individuellement 

 construits conformément aux conditions octaédriques, les- 

 quels se simplifiant encore, en continuant de croître, finis- 

 sent par se joindre et se souder intimement, de manière à 

 former d< s agrégations polyédriques terminales d'une par- 

 faite limpidité. Ce mode de génération simultané diffère donc 

 essentiellement de celui que l'on a coutume de considérer 

 comme le plus habituel dans la cristallographie théorique, 

 où l'on suppose que chaque cristal de dimension finie, dérive 

 physiquement d'un embryon central infiniment petit, déjà 

 configuré d'une manière tout à fait semblable, lequel s'est 

 progressivement accru par l'apposition successive de couches 

 cristallines parallèles à ses diverses faces , et d'une étendue 

 proportionnelle , ou occasionnellement restreintes dans leur 

 expansion, suivant des conditions de correspondance déter- 

 minées par la symétrie de l'embryon lui-même (i). Ici, de la 



(i) Haiiy a toujours conçu ainsi la génération physique des cristaux. 



