5ç)2 DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. 



toutes les variétés de leur développement, l'action concor- 

 dante ou opposée des plans de réfraction se manifeste cons- 

 tamment avec évidence, telle que je viens de la définir, pour 

 tous les systèmes lamellaires dominants, dont l'existence s'y 

 décèle par leur pouvoir individuel isolément observé. 



Ces phénomènes d'opposition et de concours, ainsi opérés 

 entre des plaques d'alun où un seul système lamellaire domine, 

 montrent que l'effet produit par un cristal total, ou par un 

 quelconque des fragments qu'on en peut extraire, doit être 

 une résultante d'actions exercées pendant le trajet du rayon 

 lumineux, par tous les systèmes lamellaires visibles ou in- 

 visibles, que la configuration de la molécule intégrante per- 

 met de concevoir mathématiquement réalisables en chacun 

 des points de ce trajet. Si tous les clivages de même ordre, 

 considérés ainsi théoriquement, appartenaient à des sys- 

 tèmes lamellaires exactement identiques entre eux, pour la 

 continuité, la régularité, et l'intimité d'apposition de leurs 

 lames constituantes, l'effet total produit par leur ensemble 

 sur un rayon polarisé transmis, serait nul, dans un système 

 cristallin octaédrique, parce qu'il y aurait toujours com- 

 pensation entre les sections rectangulaires que l'on y pour- 

 rait concevoir (i). Mais une telle égalité de constitution doit 



(i) Quoique cette proposition soit presque évidente d'elle-même, il ne 

 sera peut-être pas inutile d'en donner ici la démonstration géométrique, 

 ne fût-ce que pour bien fixer l'interprétation qu'on doit lui donner, 

 ainsi que la manière dont elle se réalise. Concevons un filet rectiligne 

 d'éléments lumineux, infiniment délié, polarisé en un seul sens et tra- 

 versant une masse diaphane appartenant au système cristallin octaédrique. 

 Sur le trajet de ce rayon choisissons un point quelconque. On pourra 



