DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. 60 1 



ques externes SA, SB; de sorte qu'ils sont, comme elles, 

 inclinés entre eux sous l'angle de 109°, 28', 16". Ils se rejoi- 

 gnent l'un à l'autre dans une surface plane qui divise cet 

 angle en deux parties égales , et dont la droite SE est la pro- 

 jection, ou la trace, sur le plan de la figure. Ces détails de 

 structure sont en partie indiqués par des accidents inté- 

 rieurs; et l'action du cristal sur la lumière achève de les rendre 

 tout à fait évidents quand on l'observe suivant son axe lon- 

 gitudinal , comme je le dirai dans un moment. Mais je consi- 

 dérerai d'abord ses effets dans le sens transversal , parce que 

 c'est ainsi que j'ai opéré avant de le faire polir à ses extré- 

 mités suivant deux coupes planes, et perpendiculaires à son 

 axe, comme le représente la figure i5. Ces effets transverses 

 pouvaient s'observer sans préparation à travers les faces 

 presque parallèles ADC, SB, qui, sans être naturellement 

 d'un poli complet, laissaient cependant passer la lumière 

 avec assez d'abondance et de régularité. Quoique l'épaisseur 

 du cristal dans le sens BC soit seulement de i4 millimètres, 

 la manière singulière dont il s'est formé et isolé des masses 

 environnantes, paraît avoir serré intimement le tissu des 

 lames qui le constituent, et avoir donné à leur agrégation 

 une activité spéciale pour agir sur la lumière. Car lorsqu'on 

 l'introduit transversalement dans notre appareil général , 

 figure a, en tournant son axe à 45° du plan de polarisation 

 primitif, et présentant la face SB sous l'incidence normale 

 au faisceau blanc polarisé, il développe immédiatement par 

 transmission des couleurs très-vives qui se distribuent sur 

 toute sa longueur par bandes d'égales teintes parallèles à 

 l'arête AA' de la figure i5 , et conséquemment aussi parallèles 

 aux traces des lames du système L' sur la surface d'émer- 

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