606 DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. 



angle de 45° avec le plan de polarisation primitif, j'ai place 

 derrière lui le double prisme d'épreuve figure 16, de ma- 

 nière que l'axe aa' de la placpie de cristal de roche se trou- 

 vait perpendiculaire à la face SB, conséquemment aux lames 

 du système L. Car ces systèmes agissant sur la lumière po- 

 larisée, comme ferait une plaque douée de la double réfraction 

 attractive, qui aurait sa section principale dans le plan de 

 leurs lames, ainsi que nous l'avons plus haut constaté, les 

 bandes colorées ne pouvaient se produire par complète oppo- 

 sition, que dans le croisement rectangulaire. Ce fut en effet 

 ce qui arriva. En remarquant dans quelle partie du prisme 

 auxiliaire paraissaient les bandes, je jugeai que l'épaisseur 

 du quartz pouvait y être égale à G ou 7 dixièmes de milli- 

 mètre. Alors je préparai une lame de chaux sulfatée qui avait 

 exactement pour épaisseur o""°,6; et après avoir déterminé le 

 sens de sa section principale, je la croisai rectangulairemcnt 

 avec les lames du système L, comme j'avais fait quand j em- 

 ployais le prisme de quartz. Les couleurs reparurent doni 

 aussi par ce croisement , mais plus étalées que dans la pré- 

 cédente expérience, à peu près comme dans les lig. 1 1 et 12. 

 I /égale épaisseur de la lame substituée au prisme n'y laissait 

 plus paraître d'autres différences que celles qui tenaient a 

 linégale constitution des systèmes lamellaires eux-mêmes , 

 aux diverses profondeurs où ils s'étendaient. 



Ayant ainsi étudié l'action de ces systèmes sur la lumière 

 polarisée, depuis son plus faible développement jusqu'aux 

 dernières phases de polarisation colorée qu'ils peuvent pro- 

 duire, nous allons employer les lois de cette action pour 

 découvrir immédiatement la structure intime de tous les 

 cristaux d'alun doués d'un pareil pouvoir, sans avoir besoin 



