DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. 607 



rie les tailler artificiellement. Il suffit pour cela de compenser 

 les réfractions angulaires de leurs faces naturelles, par l'op- 

 position d'un prisme de verre convenablement choisi , et 

 complètement dépourvu d'action polarisante propre. Car, 

 pouvant ainsi introduire le rayon polarisé en un sens quel- 

 conque dans l'intérieur de leur masse, et l'en faire ressortir 

 suivant une direction d'émergence sensiblement parallèle à sa 

 direction d'incidence, toutes les modifications qu'ils pour- 

 ront lui imprimer deviendront ainsi observables dans notre 

 appareil général delà figure 2; et, par elles, on reconnaîtra 

 aussitôt le sens, ainsi que l'intensité des actions, que les 

 divers systèmes lamellaires du cristal exercent, quel que soit 

 leur assemblage. De sorte que toutes les particularités de leur 

 distribution, de leur extension, de leur énergie relative, se 

 verront ainsi d'un seul coup d'œil. Je vais appliquer ce pro- 

 cédé d observation à un petit nombre d'exemples, que je 

 choisirai parmi ceux qui peuvent mettre le mieux en évidence 

 les singulières particularités d'association suivant lesquelles 

 les systèmes lamellaires de l'alun peuvent se grouper, dans 

 la cristallisation simultanée, pour former définitivement des 

 masses toujours configurées à l'extérieur conformément aux 

 lois du système octaédrique régulier. 



Je prends d'abord un cristal pyramidal, terminé en pointe 

 aiguë, tel que le représente la fig. 1 7. Pour plus de simplicité, 

 je supposerai qu'il soit la moitié d'un octaèdre complet dont 

 C est le centre de génération et de figure; en sorte que sa 

 base ABDC sera un carré parfait. Alors la fig. 18 représen- 

 tera la projection du cristal sur le plan de cette base ; et la 

 fig. 19 représentera sa projection sur un autre plan rectan- 

 gulaire à celui-là, lequel serait mené par le sommet S et par 



