f>î(> DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. 



minéral constitué continûment, tout système lamellaire réa- 

 lisable par le clivage, ou seulement supposable théorique- 

 ment, aura son correspondant rectangulaire, qui devra 

 neutraliser son action sur la lumière polarisée , à moins que 

 l'un d'eux ne domine accidentellement dans certaines parties 

 de la masse totale ; et alors la modification résultante devra 

 être opérée perpendiculairement au plan de réfraction du 

 système dominant, de manière à atteindre son maximum 

 d'intensité lorsqu'il sera dirigé dans un azimut de ± 45° 

 autour du plan de polarisation primitif. On va voir que cela 

 a lieu en effet ainsi. 



J'exclus d'abord les phénomènes que l'on peut appeler 

 accidentels, et qui, ici comme dans le sel gemme, seraient 

 dus à un état forcé de la masse, ou à des réflexions totales 

 opérées sur ses faces externes et associées à des réfractions 

 simples. J'exclus aussi ceux de cette seconde classe, qui sou- 

 vent s'opèrent de la même manière dans des fissures octaé- 

 driques visibles à l'œil, quoique ayant encore leurs plans assez 

 intimement joints pour laisser passer la lumière. Mais, outre 

 ces phénomènes, dont la cause est évidente, il s'en produit 

 d'analogues dans les masses les plus limpides, sans fissures 

 perceptibles à l'œil, par la seule différence d'intensité des 

 systèmes lamellaires parallèles aux clivages octaédriques. On 

 les reconnaît au sens des modifications qu'elles impriment à 

 la lumière polarisée, quand on la soumet aux moyens délicats 

 d'analyse indiqués plus haut ; et lorsqu'on est prévenu ainsi 

 de leur existence, on découvre presque toujours, dans la 

 masse attentivement étudiée, des traces de fissures très-fines, 

 parallèles entre elles, cjui décèlent le principe de l'action. J'en 

 présenterai ici comme exemple une plaque octaédrique de 



