DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. Qn^ 



comme une condition nécessaire que le cristal total n'agisse 

 point sur la lumière polarisée; mais seulement que son ac- 

 tion, si elle se manifeste, ne soit point moléculaire, ce que 

 l'on pourra toujours constater en observant les lois physi- 

 ques qu'elle suit. Inversement , lorsqu'on verra qu'un cristal 

 modifie la lumière polarisée, on ne devra pas inférer de cette 

 seule apparence que sa forme génératrice est dissymétrique; 

 mais il faudra étudier les lois de l'action pour savoir si elle 

 appartient à la masse totale ou aux molécules constituantes 

 considérées dans leur individualité. 



§ V. 



Analyse expérimentale des phénomènes de polarisation lamellaire, produits par 

 les corps appartenant aux ordres de systèmes cristallins non réguliers. 



Dans cette dernière partie de mon travail , je considère 

 d'abord les corps cristallisés dont la forme primitive réunit 

 les conditions suivantes : r de contenir une ligne droite ou 

 axe unique qui n'ait point d'analogue ; 2° que, par un cer- 

 tain point de cet axe unique , et dans un plan qui lui soit 

 normal, on puisse mener deux autres axes rectangulaires 

 entre eux , ou trois autres axes mutuellement inclinés sous 

 des angles de 0o°, autour de chacun desquels la forme pri- 

 mitive ait une disposition similaire. Cette définition s'ap- 

 plique à tous les cristaux que les minéralogistes allemands 

 classent dans leur deuxième et leur troisième système cris- 

 tallin. 



Si l'on conçoit maintenant un cristal construit avec des 

 polyèdres générateurs ainsi définis, apposés les uns aux au- 

 T. XVIII. 85 



