UE LA POLARISATION LAMELLAIRE. t)û3 



teur Brewster ne me paraissent différer de ceux que je viens 

 de décrire, que par la diverse configuration des lignes qui 

 séparaient les projections des systèmes lamellaires agissant 

 en différents sens; et en appliquant les lois d'actions propres 

 à ces systèmes, selon la direction de leur plan de réfraction 

 actuel, on aura, je crois, l'interprétation véritable de ces ré- 

 sultats, lesquels n'ont ainsi aucun caractère moléculaire. 



Revenons maintenant au cas de la fîg. 39, où l'expérience 

 est faite sans l'intermédiaire de la lame sensible ; puis, ayant 

 mené, par l'axe du cristal, un plan S T qui forme un angle 

 de 45° avec le plan de polarisation primitif, inclinons peu à 

 peu la plaque suivant ce plan S T, en la faisant tourner au- 

 tour de E D comme charnière; et, pour achever de définir 

 le sens du mouvement, supposons que le segment A s'éloigne 

 ainsi de l'œil, tandis que le segment B s'en rapproche. Cela 

 ne changera pas le sens de l'action polarisante de ces deux 

 segments, qui restera toujours le même que celui d'une lame 

 à double réfraction attractive ayant sa section principale 

 perpendiculaire à S T. Seulement l'intensité de cette action 

 croîtra d'abord pour A, parce que ses lames constituantes 

 deviendront plus obliques aux rayons transmis, et décroîtra 

 pour B par la cause contraire. Mais l'obliquité donnée à la 

 plaque totale aura encore un autre effet, qui sera de déve- 

 lopper son pouvoir de polarisation moléculaire, lequel s'exer- 

 cera dans le plan ST où l'axe s'incline. Comme ce pouvoir 

 est de nature attractive, il agira en opposition à celui des 

 segments A,B, avec une intensité d'abord très-faible, puis 

 progressivement croissante à mesure que l'axe s'inclinera 

 davantage. Enfin ce même mouvement développera aussi l'ac- 

 tion du système lamellaire normal à l'axe, laquelle s'ajoutera 



