(îf)4 D K LA POLARISATION LAMELLAIRE. 



à celle des segments A et B; de sorte qu'il y aura opposition 

 entre leurs sommes et le pouvoir dépendant de l'axe. Sup- 

 posons que celui-ci , dans son accroissement , parvienne à 

 égaler ces influences réunies; et, pour plus de simplicité, 

 admettons, comme c'est ici le cas, que ces diverses forces, 

 dans leur état naissant, impriment aux rayons de diverse 

 réfrangibilité des intermittences de polarisation à peu près 

 semblables. Alors on devra voir d'abord l'éclat des segments 

 A et B s'affaiblir dès que l'on commencera d'incliner l'axe; 

 puis, l'inclinaison croissant toujours, il viendra un moment 

 où la lumière transmise par ces segments sera tout à fait 

 éteinte; et elle le sera pour B plutôt que pour A, si 

 toutefois ils ont une constitution identique, et si la dif- 

 férence que l'inclinaison y produit est saisissable. Sous 

 des inclinaisons plus grandes , ces segments reparaîtront 

 de nouveau illuminés en vertu de la prédominance d'in- 

 tensité acquise par le pouvoir moléculaire émané de Taxe; 

 et si cette intensité ainsi accrue peut devenir comme infinie 

 comparativement à la faible action que les segments A 

 et B exerceraient quand ce terme d'inclinaison sera atteint 

 ou dépassé, on pourra tourner le tronc de pyramide sur la 

 base, sans que les teintes des deux segments A B paraissent 

 sensiblement modifiées. Cette constance s'étendra même 

 alors aux triangles D, E, dont l'action propre agit en con- 

 cordance avec celle que développe l'inclinaison de l'axe. 

 Car, dans l'extrême prédominance attribuée à cette dernière, 

 l'effet propre des systèmes lamellaires qui constituent ces 

 triangles deviendra aussi comparativement insensible. De 

 sorte que toute la projection du cristal paraîtra d'une cou- 

 leur uniforme sous chaque inclinaison, dans quelque sens 



