6<j6 DE LA POLARISATION LAMELLAIRE. 



portions non moléculaires de la masse cristalline, n'établit 

 pas une différence de qualité ou de forme entre ses polyè- 

 dres constituants infiniment petits, par lesquels l'espèce est 

 déterminée. 



On imite tous les phénomènes que je viens de décrire avec 

 une plaque octaédrique d'alun régulière, comme celle de la 

 fig. 4î en appliquant sur une de ses surfaces une lame mince 

 de mica à un axe attractif, tel que celui qu'on trouve dans 

 la vallée d'Alla, eu Piémont. Les conditions de l'action se 

 trouvent en effet alors les mêmes que dans une plaque d'a- 

 pophyllite où les deux pouvoirs de polarisation coexistent 

 naturellement. Aussi la succession des apparences optiques 

 est-elle pareille. Pour bien faire cette expérience, il faut choi- 

 sir une plaque d'alun peu active, parce que les échantillons 

 de ce mica d'Alla, toujours très-petits, ont souvent leurs 

 feuillets discontinus , ce qui exige qu'on les emploie très- 

 minces pour les avoir réguliers et uniformes. Or, dans cet état, 

 si le pouvoir propre des systèmes lamellaires de la plaque 

 d'alun était fort énergique, elles ne parviendraient pas à le 

 surpasser, même sous les plus grandes inclinaisons; ce qu'il 

 faut qu'elles fassent pour imiter les phénomènes des troncs 

 d'apophyllite, du moins dans l'état où ceux-ci se rencontrent 

 le plus habituellement. Car on pourrait aussi concevoir que 

 l'action du système lamellaire normal à l'axe étant dévelop- 

 pée par l'obliquité, formât avec celle des systèmes obliques 

 une somme plus forte que la seule action émanée de l'axe 

 sous des inclinaisons communes; auquel cas elle ne pourrait 

 plus être surpassée ni même égalée par celle-ci; et alors la 

 disparition des segments ne s'opérerait pas. Mais ce cas ne 

 s'est pas présenté dans mes observations. On peut encore 



